办公室中，陈辉两人激烈的讨论着，虽然不断有新的灵感迸，但两个关键问题却一直无法解决。
一阵激烈的讨论之后，办公室中再次陷入沉寂，两人都看着白板，陷入了沉思。
两人已经困在这个问题上有一段时间了，想要短时间内解决的可能性已经不大了。
丹尼斯遗憾的指着白板上的涡度方程旁边画的纠缠涡管示意图：“看，涡管像橡皮筋，拉伸、扭转、甚至断裂重联，拓扑的辫群、同调类能描述状态，但怎么刻画这种‘形变’过程本身？直接对应到方程右边这些项……”
陈辉看着涡管图，又看看自己笔记本上画的纤维丛联络示意图，忽然脑中闪过一道灵光，“形变？纤维丛的联络定义了平行移动，本质上描述了纤维如何随底流形变化，如果我们把涡线看作纤维丛的纤维……”
丹尼斯眼睛一亮，立刻在白板上画了一个扭曲的圆柱体（平凡丛的变形），“就像这样！
底空间是流体域，纤维是涡线方向，但ns方程驱动的形变太剧烈，普通的联络……”
陈辉断他，语加快：“普通的联络可能不够！
但如果我们考虑带‘挠率’的联络，在广义相对论里，挠率可以描述微观结构的畸变，在这里，挠率也许能刻画涡管拉伸、扭转导致的局部旋转效应，这直接对应（91·）u项！”
丹尼斯猛地拍了下桌子，出一声巨响，咖啡杯晃了晃：“挠率！
对！
（91·）u就是涡度被度梯度‘拖着走’，产生旋转和变形，这本质上是非完整位移，正是挠率描述的对象！
把涡旋丛的联络定义成带特定挠率的形式……天啊，这可能是个框架！”
两人都沉默了十几秒，快在各自的笔记本上写着关键公式和草图，空气中只有笔尖摩擦纸张的沙沙声。
一阵推演之后，两人几乎同时抬起头，都从对方眼中看到了璀璨的光芒。
他们很可能无意间推开了一扇崭新的大门，一扇通往ns方程奥秘的终极之门。
定义涡旋纤维丛e，底空间流体域，纤维≈v0rtex1edire，联络包含挠率张量t，设计t以匹配涡度输运方程中的形变项（91·）u……
丹尼斯补充，“关键在于如何将物理的涡度场91和度场u映射到这个几何结构上，91应该关联到纤维的方向，截面？，u定义了底空间的移动，形变（91·）u被编码到联络的挠率部分t。”
各自推演之后，两人再次进行激烈的讨论，很多时候就是如此，他们或许会因为一个瓶颈困住好几年，可一旦捅破这层纸，接下来便能水到渠成，势如破竹。
“我们需要一个映射，将物理的u提升为丛上的一个‘水平提升，这个提升定义的平行移动，其产生的挠率效应，要能精确对应（91·）u对涡线方向的改变。”
陈辉在白板上做出自己的补充。
丹尼斯点头，擦掉部分白板，开始画一个更复杂的示意图，底空间、纤维、一个代表u的向量场、以及它在丛上引起的“流动”
路径，“这个提升映射需要满足相容性条件，也许可以从涡度守恒或亥姆霍兹定理出来定义它？”
陈辉眼前一亮，“对！
亥姆霍兹定理说涡管随流体运动，这正是纤维丛中‘联络’定义平行移动的核心思想——保持纤维‘不变’，对应此处的涡管物质性，我们可以利用这个来构造那个提升映射！”
接下来的几小时，两人在白板前激烈讨论，不断定义、否定、修正数学对象，丛的结构群、联络形式91、曲率Ω、挠率t的显式表达。
草稿纸堆满了桌面。
核心任务是将91t+（u·）91-νΔ91=（91·）u这个物理方程，转化为他们定
